左亚兵
- 作品数：8 被引量：5H指数：2
- 供职机构：辽宁师范大学物理与电子技术学院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金国家教育部博士点基金更多>>
- 相关领域：理学更多>>
- HQEFT框架内半轻衰变B_(s)→K_(2)(1820)lν-_(l)的相关研究
- 2023年
- 在重夸克有效场论(HQEFT)框架内,利用光锥求和规则(LCSR)对Bs到J^(PC)=2^(--)张量介子K_(2)(1820)半轻衰变进行了研究.首先,基于K_(2)(1820)光锥分布振幅,重夸克展开至领头阶,利用LCSR计算了Bs→K_(2)(1820)的跃迁形状因子.计算表明,与相应2++张量介子情形不同,在所取自由参数范围内,形状因子V_(2)<0.在此基础上,预言了半轻衰变B_(s)→K_(2)(1820)lν-_(l)的可观测量,包括分支比、纵向极化分数、前后不对称和微分前后不对称过零点.研究显示,电子和μ轻子末态分支比几乎相等,在10^(-5)量级,相应τ轻子末态分支比约为前者的1/5.纵向极化分数均>0.8,大于相应2^(++)张量介子情形.前后不对称随着末态带电轻子质量的增大而增大.这些结果有可能在将来被LHCb、BelleⅡ等更为精确的实验所检验.
- 左亚兵田婧赢金洪瑶朱嘉利凌汶
- 基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究被引量：1
- 2014年
- 基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.
- 左亚兵郑洋冯宇静任伟娜王健
- 关键词：ADS衰变宽度
- 重夸克展开至次领头阶D→Klν衰变的研究被引量：1
- 2012年
- 在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,重夸克展开至次领头阶,对半轻衰变D→Klν进行了研究.首先利用光锥求和规则计算了D→K跃迁形状因子.计算表明,重夸克展开次领头阶对D→K跃迁形状因子的贡献非常大,约为领头阶贡献的40%,因而是不能忽略的.在此基础上计算了相应半轻衰变过程的分支比,D0→K-l+ν分支比的结果与实验符合的非常好,D+→K0l+ν的分支比也在误差允许的范围内与实验一致.
- 左亚兵何建华田园园
- 关键词：分支比
- 重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算
- 2012年
- 在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B*(3 S1)、轴矢量介子B1(1 P1、3 P1混合)及标量B介子(3 P0)的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B*的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子(1 S1)相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.
- 左亚兵杨宇何建华
- 基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究
- 2016年
- 利用全息分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算了D、D_s→K~*跃迁形状因子.由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V.D_s→K~*衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3.整体上来看,所给出的跃迁形状因子与以前文献中通过其他方法(基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、光前夸克模型、重轻手征夸克模型)给出的结果在误差允许的范围内基本一致.利用给出的跃迁形状因子通过半轻衰变D^+→K^(*0)l^+νl、D^0→K^(*-)l^+ν_l结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元︱V_(cs)︱.预言了D_s^+→K^(*0)l^+ν_l过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较,可以被将来更为精确的实验所检验.
- 左亚兵何林林胡月杨威陈岩
- 重夸克展开至次领头阶 D→ K＊lν衰变的研究被引量：2
- 2014年
- 在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,考虑重夸克展开次领头阶修正,对D→K*lν半轻衰变过程进行了研究.首先利用光锥求和规则的方法计算了D→K*跃迁形状因子A1、A2、A3、V.对于重夸克展开领头阶部分,考虑K*介子光锥分布振幅到扭度4;对于次领头阶修正,只考虑扭度2的分布振幅.计算表明,重夸克展开次领头阶对不同跃迁形状因子有不同的修正,最大为领头阶结果的17.5%.在此基础上计算了相应半轻衰变过程D+→K*0l+ν、D0→K*-l+ν的分支比,两者都与实验符合的很好.
- 左亚兵包营营仲偲晋郭禹辰
- 关键词：分支比
- 基于光锥求和规则和重夸克展开B(s)→a2(1320),K2^*(1430),f2(1270),f′2(1525)跃迁形状因子的计算
- 2020年
- 利用光锥求和规则和重夸克展开的方法计算了B(s)到P波2^++轻张量介子a2(1320)、K2^*(1430)、f2(1270)、f′2(1525)跃迁形状因子并利用给出的形状因子对相关半轻衰变的分支比、纵向极化分数等可观测量给出了预言.研究表明,在重夸克极限下,描述企鹅类型形状因子的领头阶波函数与相应描述半轻类型形状因子的领头阶波函数完全一样,从而只有4个半轻类型形状因子是独立的.半轻衰变B(s)→a2(1320)(K2^*(1430),f2(1270),f′2(1525))lvl的分支比在10^-5量级,纵向极化分数大约是0.6~0.7.这些过程将来有可能在超级B工厂和升级后的LHCb实验中观测到.
- 左亚兵陈岩凌汶杨威郝燕南张卫荣
- 关键词：分支比
- D→K_1跃迁形状因子及其在半轻衰变中的应用被引量：2
- 2011年
- 跃迁形状因子是描述强子遍举衰变中非微扰QCD相互作用的重要物理量.在重夸克有效场论的框架内,利用光锥求和规则的方法计算了D介子衰变到轴矢量介子K1的跃迁形状因子并在此基础上对D→K1(1270),K1(1400)半轻衰变进行了研究,计算了相应过程的分支比.计算表明D→K1(1 270)半轻衰变过程的分支比为10-3量级,而D→K1(1400)的分支比要小大约两个量级,这些结果可以被将来更为精确的实验所检验.
- 左亚兵陈国春田园园
- 关键词：光锥求和规则分支比
