吕磊
- 作品数：6 被引量：10H指数：2
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- Rb(5D-7S)-He,Ar,H_2的碰撞能量转移被引量：4
- 2009年
- 在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Rb(5D)-He,Ar,H_2碰撞中5D→7S的激发能量转移截面。获得的荧光包括由激发态产生的直接荧光部分和由于碰撞布居态而产生的敏化荧光部分。在不同的猝灭气体压强下,测量丁相关的两部分荧光的相对荧光强度,得到了Rb(5D)与He,Ar和H_2碰撞的5D→7S转移截面分别为(1.2±0.3)×10^(-17)cm^2,(1.3±0.3)×10^(-18)cm^2和(8.3±2.1)×10^(-17)cm^2。同时确定了Rb(7S)与He,Ar和H_2的碰撞猝灭速率系数。7S态与H_2的碰撞猝灭速率系数1.7×10^(-10)cm^3·s^(-1)比Rb(7S)与He,Ar的大得多,它是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据确定Rb(75)与H_2的反应截面为(1.0±0.4)×10^(-16)cm^2,Rb(5D)与H_2反应截面为(7.1±2.9)×10^(-17)cm~。Rb(7S)与H_2的反应活动性大于Rb(5D)。
- 张岩文万鸿飞崔秀花戴康吕磊王睿沈异凡
- 关键词：激光光谱碰撞能量转移截面ARH2
- Rb-He光学碰撞中精细结构分支比的测量被引量：2
- 2009年
- 脉冲激光激发Rb+He混合系统,激光频率(ν)调离Rb(5S1/2)→Rb(5PJ)共振频率(rνes)Δ(Δ=ν-rνes)。研究了光学碰撞Rb(5S1/2)+He+hν→Rb(5PJ)+He转移过程。激光激发RbHe分子态。RbHe激发态解离到5P1/2或5P3/2态,其布居数密度分别为n1和n2,定义分支比为n1/n2。为得到分支比,在-180cm-1<Δ<200 cm-1范围内测量了I(D1)(5P1/2→5S1/2)与I(D2)(5P3/2→5S1/2)的相对时间积分强度比R,解速率方程组,得到一个与气压成线性关系的直线方程,从该直线的截距及斜率得到5P1/2→5P3/2的碰撞转移截面及分支比,在D2线蓝翼,分支比随失谐量Δ的增加而增加到0.2。在D1线红翼分支比近似为40而与失谐量无关。从翼激发测量得的精细结构碰撞转移截面为(1.1±0.3)×10-17cm2,与从共振激发得到的截面值是一致的。测量结果表明,原子相互作用势和非绝热效应在分子解离动力学中起关键作用。
- 吕磊李琳邓玉华张岩文戴康沈异凡
- 关键词：光学碰撞分支比解离动力学激光激发
- Li(2P)+H_2→LiH+H反应截面的测量被引量：1
- 2010年
- 在样品池条件下,用脉冲激光670.8 nm线激发Li原子基态至2P态,测量了的反应碰撞能量转移截面。池温保持在888 K,Li原子密度为10^(13)cm^(-3)量级,而H_2气压控制在60～300 Pa之间,测量时间分辨荧光光谱,它由两部分组成,在脉冲激光激发的瞬间(不超过10 ns),荧光迅速增强至最大值;激发结束后,荧光强度按指数衰减,由衰减曲线得到2P态原子在不同H_2气压下的有效寿命。根据Stern-Volmer方程,有效寿命与H_2气压成线性关系,由该直线的斜率给出了总的猝灭截面(25.1±4.0)×10^(-16)cm^2,而从直线的截距得到辐射寿命为(270±54)ns。总的猝灭截面是反应与非反应碰撞截面之和,由在不同H_2气压下记录的瞬态(<10 ns)荧光快速增强信号得到反应截面为(0.2±0.1)×10^(-16)cm^2,虽只占总猝灭截面的1/125,但它在Li(2P)+H_2的碰撞传能中所起的作用是不能略去的。
- 吕磊吴红萍张岩文王大贵戴康沈异凡
- 关键词：激光化学时间分辨荧光反应截面LIH
- 高位钾分子态之间的碰撞转移被引量：1
- 2009年
- 脉冲激光710nm线双光子激发K2基态到高位1Λg态,研究了K2(1Λg)+K碰撞转移过程。K密度由光学吸收法测量。记录不同K密度下1Λg态发射的时间分辨荧光强度,得到1Λg的有效寿命,从描绘出的有效寿命的倒数与K密度关系直线的斜率得出1Λg态总的碰撞猝灭截面为2.5±0.3×10-14cm2,从截距得到其辐射寿命为20±2ns。测量了K2的3Λg→13 Σ+u在不同K密度下的时间分辨和时间积分荧光强度,得到了K2(1Λg)+K→K2(3Λg)+K碰撞转移截面为1.1±0.3×10-14cm2。
- 吴红萍吕磊刘伟霞戴康沈异凡
- 关键词：光谱学激光光谱碰撞能量转移截面
- 高位K_2(~1Λ_g)与基态原子的碰撞转移被引量：2
- 2009年
- 在K原子密度约为0.5～5×10^(16)cm^(-3)的样品池中,脉冲激光710 nm线双光子激发K_2基态到高位~1Λ_g态,研究了K_2(~1Λ_g)+K(4S)碰撞转移过程.K原子密度由测量KD_2线蓝翼对白光的吸收得到.测量不同K密度下~1Λ_g态发射的时间分辨荧光强度,它是一条指数衰减曲线,由此得到~1Λ_g态的有效寿命,从描绘出的有效寿命倒数与K原子密度关系直线的斜率得到~1Λ_g态总的碰撞猝灭截面为(2.1±0.2)×10^(-14)cm2,从截距得到的辐射寿命为(22±2)ns.测量了K的6S→4P_(3/2)和4D→4P_(3/2)在不同K密度下的时间积分荧光强度,得到了K_2(~1Λ_g)+K→K2(1~1∑_g^+)+K(6S,4D)碰撞转移截面为(1.5±0.3)×10^(-15)cm^2(对转移到6S)和(8.5±3.0)×10^(-15)cm^2(对转移到4D).
- 张岩文吕磊戴康沈异凡
- 关键词：光谱学碰撞能量转移截面K2
- Rb(5~2D_J,7S)+Rb(5S)间的碰撞能量转移被引量：1
- 2009年
- 利用脉冲激光双光子激发Rb(5S)到Rb(5D_J,7S)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Rb(5D_J,7S)+Rb(5S)的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Rb(5S)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度的测量,得到了Rb(5D_(5/2))→Rb(5D_(3/2))精细结构转移截面为(3.7±0.9)×10^(-14)cm^2。而测得的碰撞转移到Rb(5D_J)以外态的截面是Rb(5D)→Rb(7S)转移截面和碰撞能量合并逆过程截面之和,还可测得Rb(5D)→Rb(7S)的碰撞转移截面为(1.6士0.4)×10^(-16)cm^2,故Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P)的截面分别为(3.1±1.2)×10^(-14)cm^2(对J=5/2)和(2.0±0.6)×10^(-14)cm^2(对J=3/2),5D_J态主要是通过碰撞能量合并的逆过程(即Rb(5D_J)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P))猝灭。
- 邓玉华吕磊许谨戴康沈异凡
- 关键词：光谱碰撞能量转移荧光截面RB
