秦运文
- 作品数：34 被引量：29H指数：3
- 供职机构：中国核工业集团公司核工业西南物理研究院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金更多>>
- 相关领域：核科学技术理学天文地球更多>>
- HL-2A等离子体约束参数的实时确定
- 2006年
- 在HL-2A等离子体放电过程中,利用CF编码计算出的等离子体边界磁场,计算出Shafranov积分S1,S2和S3,再利用反磁磁通导出极向比压βp,等离子体内自感li,等离子体磁轴的大半径Rm,等离子体的能量Wdia,能量约束时间τE;再用电流矩导出等离子体的电流中心(Rc,Zc).实时确定这些量对于及时了解和改进装置的放电和改善等离子体性能很有意义.
- 袁保山游天雪秦运文冯北滨季小全
- 关键词：等离子体约束
- HL-1装置偏压电极类H模能量约束时间研究
- 1993年
- 能量约束时间是衡量环流器等离子体约束性能的重要参数。分析表明,在加偏压由L模过渡到类H模的过程中,如果等离子体的辐射损失功率与总损失功率之比显著变化,则扣除辐射损失的能量约束时间的增量是一种更好的衡量约束得到改善的尺度。在这种考虑之下,我们讨论HL-1等离子体偏压电极L模一类H模过渡时的能量约束及电子热传导特性。
- 潘宇东冉利波秦运文
- 关键词：等离子体
- 托卡马克等离子体非平行流马赫探针被引量：1
- 2001年
- 在电探针的沿磁场一维流动等离子体鞘理论和现有马赫探针的基础上 ,建议一种简化的非平行流马赫探针。
- 秦运文
- 关键词：托卡马克等离子体
- 中国环流器新一号(HL-1M)装置研制被引量：4
- 1998年
- ＨＬ－１Ｍ装置是由ＨＬ－１托卡马克（１９９２年停机）改建成的，从１９９４年１０月起，已成功地投入运行。它仍是一个中型圆截面托卡马克装置，但去掉了铜导体壳，以便对等离子体进行高功率辅助加热、低杂波电流驱动和弹丸注入等研究。
- 邓希文严建成袁保山谈满秋秦运文任俱前焦伯良李贵清王树锦孙信然李国栋孙守祁伏书才储秀中张映林
- 关键词：托卡马克装置等离子体加热低杂波电流驱动
- 关于HL－1托卡马克的低杂波电流驱动效率
- 1996年
- 在一些ＨＬ－１托卡马克的低杂波电流驱动（ＬＨＣＤ）实验中，驱动效率对低杂波注入功率和等离子体电子密度等参数的依赖关系很分散。分析表明，其可能原因是驱动电流的计算不够精确，携带电流的快电子的相当部分逃离等离子体后损失到孔栏或真空室壁上以及放电的重复性差等。
- 秦运文
- 关键词：托卡马克低杂波
- HL-1M装置改善能量约束实验中反磁测量结果被引量：3
- 1998年
- 本文叙述了ＨＬ－１Ｍ装置上利用偏压电极、弹丸注入和分子束注入改善等离子体能量约束的放电实验。在相同放电条件下，把上述放电的能量约束特性与简单欧姆放电的相比较，发现此类放电能量约束时间明显增加，等离子体电流分布剖面发生明显变化，并给出了Ｌ模能量约束时间与密度的定标关系。
- 崔正英刘莉杨青巍毛维成邓中朝秦运文姚良骅
- 关键词：反磁测量等离子体托卡马克
- 等离子体湍流扰动诊断数据的系综平均与湍流物理概念的一致性问题被引量：1
- 2008年
- 讨论了等离子体湍流诊断数据分析中的统计系综平均问题。指出时间平均和样本平均作为近似系综平均可能存在的问题。对前者,建议用扰动量的统计系综平均值与它的均方根值的比值,来判断扰动量的随机性程度;对后者,说明该近似的精度在很大程度上取绝于样本数据时间总长度与扰动关联时间之间的数量级关系。本文还列举一些与等离子体湍流物理概念不一致的实验数据分析方法,以引起重视和讨论。
- 秦运文
- 关键词：等离子体湍流
- 中国环流器新一号(HL-1M)装置研制
- 邓希文严建成袁宝山谈满秋秦运文任俱前焦伯良李贵清王树锦
- 中国环流器新一号(HL-1M)是在中国环流器一号(HL-1)完成了预定的实验任务之后，经过改建的一个新的托卡马克受控核聚变实验装置。它包括主机，真空，电源，控制，诊断，辅助加热，变电站，空调和冷却系统。其中主机，真空，电...
- 关键词：
- 关键词：环流器托卡马克装置
- 托卡马克等离子体辐射诊断中的线积分辐射率被引量：2
- 1999年
- 在托卡马克等离子体辐射诊断中，通过阿贝尔反演或层析分析从线积分辐射率中得到的空间分布，是辐射率在束线宽度范围内的平均值的分布。束线宽度限制了诊断的空间分辨能力。当探测器无穷小的近似条件不成立时（许多托卡马克装置的辐射探测系统正属于这种情况），束线宽度显著大于探测器中心对光栏孔径张角决定的宽度，并且在给定束线截面内各点辐射对探测信号的贡献差别可能变得重要，从而导致辐射率的宽度平均成为带权重的平均。对此。
- 秦运文
- 关键词：等离子体托卡马克
- 线积分辐射率的有限探测器效应修正
- 2006年
- 在托卡马克等离子体辐射的诊断中,线积分辐射率与辐射发射率之间的关系,常采用探测器无穷小近似下的表达式。简单分析表明,只有在探测器极向尺寸远小于光栏极向尺寸时,这种近似才成立。在探测器与光栏的极向尺寸相同的情况下,束线宽度约为探测器无穷小近似下的宽度的两倍。对这种探测系统的线积分辐射率作了有限探测器效应修正,并简要讨论了它对层析分析的影响。
- 秦运文
- 关键词：托卡马克等离子体
