国家重点基础研究发展计划(G20000774)
- 作品数：47 被引量：37H指数：4
- 相关作者：厉光烈李祝霞吴锡真陈永寿张妙静更多>>
- 相关机构：中国科学院中国原子能科学研究院河北师范大学更多>>
- 发文基金：国家重点基础研究发展计划国家自然科学基金中国科学院知识创新工程重要方向项目更多>>
- 相关领域：理学天文地球冶金工程石油与天然气工程更多>>
- AGB星演化过程中的元素核合成被引量：5
- 2002年
- 简述AGB星元素核合成理论的发展历程 .特别是 ,对慢中子俘获过程 (s 过程 )
- 张妙静张波厉光烈
- 关键词：AGB星恒星演化
- ^(40, 48)Ca+^(90, 96)Zr近垒熔合反应的动力学研究被引量：3
- 2003年
- 发展了一种改进的量子分子动力学模型,并用这一模型研究了40,48Ca+90,96Zr的近垒熔合反应.改进的量子分子动力学模型能很好地描述一系列核,从6Li到208Pb,的基态性质及它们的时间演化.在相同参数下计算得到的40Ca+90Zr以及40Ca+96Zr这两个熔合反应的激发函数与实验结果都符合得相当好.在分析丰中子核熔合截面增强机制中,发现丰中子核熔合反应初始阶段颈部的N/Z值明显偏大,促使反应中动态位垒降低,从而引起了丰中子核反应熔合截面的增强.
- 王宁李祝霞吴锡真
- 关键词：量子分子动力学模型激发函数熔合截面
- 贫金属星的中子俘获元素
- 2004年
- 利用分量系数公式并结合太阳系元素丰度的最新数据 ,计算了 6 4颗贫金属星的中子俘获元素丰度 .结果显示 ,快中子俘获过程 (r过程 )是贫金属星中子俘获元素的主要来源 ,且金属丰度小于 - 2 .5的贫金属星的重中子俘获元素产量可能来自于纯r过程 ;
- 张妙静张波厉光烈
- 关键词：中子俘获丰度天体物理中子物理
- 放射性核束物理与核天体物理被引量：6
- 2001年
- 基于兰州重离子加速器国家实验室 (HIRFL )的中能放射性核束线 (RIBLL)及北京串列加速器国家实验室 (HI- 1 3 )的低能放射性核束线 (GIRAFFE) ,开展放射性核束物理和核天体物理研究 ,拟解决的关键科学问题是 :远离β稳定线核的结构与反应 ;超重新核素及近滴线核素的合成和性质研究 ,极端同位旋非对称核物质特性和关键的天体核反应研究 .研究内容分成 7个课题 :(1 )晕核研究 ;(2 )新核素合成及超重新核素研究 ;(3 )丰中子核结构和反应 ;(4)丰质子核结构和反应 ;(5 )高自旋的同位旋相关性 ;(6 )关键天体核反应 ;(7)系统的理论研究 .上述研究也将是 2 0 0 5年建成的国家大科学工程——兰州冷却贮存环的主要科学目标的研究基础 .简述了近期的主要工作进展 .
- 沈文庆詹文龙叶沿林柳卫平靳根明周小红徐树威竺礼华朱胜江刘祖华孟杰
- 关键词：核天体物理质子晕核原子核结构
- 旋称反转手征带和摇摆带的统一描述(英文)
- 2005年
- 反射不对称壳模型推广到包括轴对称破缺。在这一发展中,壳模型空间由三轴形变的多准粒子基所构建,实现了对旋称反转、手征带和摇摆带的统一的壳模型描述。在壳模型框架下,三轴性的引入,严格的三维投影和直到六准粒子的组态混合,使该理论可以在一个新的水平上研究高速转动三轴形变核中的物理现象。
- 陈永寿高早春
- 关键词：旋称反转
- 重离子碰撞复合体系碎化产生超重核可能性的探讨
- 2005年
- 讨论了通过重核碰撞形成的复合体系破裂产生超重核的问题。评述了两种主要的理论模型:即早期发展的在碎化理论框架下的量子涨落理论和本课题组尝试发展的微观输运理论模型。概括阐述了微观输运理论研究197Au+197Au,238U+238U和244Pu+244Pu等反应的主要结果,即反应中产生的超重碎块的几率与入射能的关系,复合体系和超重碎块的衰变机制以及所形成的超重碎块的结合能和形状的分布。
- 吴锡真李祝霞王宁田俊龙赵凯张英逊欧立刘敏
- 爆发性核合成与核结构被引量：1
- 2001年
- 讨论了天体物理环境中爆发性核合成及其与核结构的紧密关系 .用反射不对称壳模型计算了远离稳定线丰中子核 14 8Ba的低能八极转动带 ,结果与实验很好符合 .展示了其应用于不稳定核低能态计算的有效性 。
- 陈永寿
- 关键词：核合成核结构放射性核束天体物理反射不对称壳模型
- f_0(400—1200)物理本质的探讨
- 2002年
- 对f0 ( 40 0— 1 2 0 0 )的物理本质进行了探讨 ,将其分解为三部分 :t道 ρ介子和f2 ( 1 2 70 )介子交换部分以及一个很宽的s道共振态f0 (X) .在ππ不变质量1 .2GeV以下 ,用t道ρ介子交换就可以很好地解释同位旋为 2的ππS波散射实验数据 .但是 ,在能量高于 1 .2GeV时 ,t道f2 ( 1 2 70 )介子交换的贡献必须计入 .利用同位旋为 2的ππS波散射过程对t道ρ介子和f2 ( 1 2 70 )介子交换中的形状因子进行约束 ,通过重新拟合CERN M櫣ｎｉｃｈ(CM)实验数据来获得f0 (X)的参数 .结果表明 ,确实需要引入一个在 1 .6— 1 .7GeV附近具有极点的较宽的 0 ++的共振态 ,其极点是 ( 1 .69-0 .2 6i)GeV .
- 李龙邹冰松厉光烈
- 关键词：介子交换共振态物理本质介子同位旋
- Dirac粒子的正-反粒子自由度和正-反粒子量子数
- 对Dirac粒子引进了正-反粒子自由度和相应的内部τ空间的算子,把γ矩阵分解成自旋σ算子和正-反粒子τ算子;Dirac方程的解出现了正-反粒子量子数;正-反粒子变换是Dirac粒子的哈密顿量的反对称变换,Dirac粒子负...
- 王顺金周善贵H．C．Pauli
- 文献传递
- Dirac粒子的正-反粒子自由度和正-反粒子量子数被引量：4
- 2004年
- 对Dirac粒子引进了正 反粒子自由度和相应的内部τ空间的算子,把γ矩阵分解成自旋σ算子和正 反粒子τ算子;Dirac方程的解出现了正 反粒子量子数;正 反粒子变换是Dirac粒子的哈密顿量的反对称变换,Dirac粒子负能态能量的负值来自正 反粒子量子数的负值;γ矩阵这种分解是处理物理相互作用的需要.
- 王顺金周善贵H.C.Pauli
- 关键词：反粒子量子数DIRAC粒子DIRAC方程自旋哈密顿量
