陕西省自然科学基金(2000SL10)
- 作品数：35 被引量：142H指数：11
- 相关作者：杨志勇王菊霞侯洵许定国韩小卫更多>>
- 相关机构：西北大学渭南师范学院中国科学院更多>>
- 发文基金：陕西省自然科学基金陕西省教育厅科研计划项目更多>>
- 相关领域：理学机械工程更多>>
- 二能级原子与相干态腔场相互作用过程中的纠缠交换被引量：28
- 2004年
- 用量子信息学的观点 ,分析了发生在一个多个原子和腔场组成的系统中最大纠缠态在原子和多模类奇 偶相干态光场之间相互转移的物理过程 ,该系统中原子和腔场之间由依赖于强度耦合的Jaynes Cummings模型描述 .结果发现 :通过控制原子与腔场相互作用的时间 ,并对原子的状态进行测量 ,原子的最大纠缠态可以转换为类奇 偶相干态光场的最大纠缠态 ,反之 ,纠缠的多模类奇
- 赖振讲杨志勇白晋涛孙中禹
- 关键词：腔场二能级原子偶相干态模类
- 一种强度不对称的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究被引量：28
- 2001年
- 利用多模压缩态理论 ,研究了一种强度不对称的两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ(ab)I >q 的等阶N次方H压缩特性。结果发现 :当腔模总数 q与压缩阶数 N 这两者之积 qN 为偶数时 ,态 ｜Ψ(ab)I >q 的第一或第二正交分量在一定条件下可分别呈现出等阶N次方H压缩效应。
- 韩小卫杨志勇薛红王菊霞孙秀泉侯洵
- 关键词：多模叠加态光场最小测不准态压缩简并多模压缩态两态叠加
- 多模虚共轭相干态的相反态与多模真空态的叠加态的等阶N次方Y压缩被引量：21
- 2001年
- 构造了由多模虚共轭相干态的相反态 ｜ { -iz j} >q 与多模真空态 ｜ {Oj} >q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ(2 )n >q。利用多模压缩态理论 ,详细研究了态 ｜Ψ(2 )n >q的等阶N次方Y压缩特性 ,并由此揭示出一系列具有重要意义的新的压缩现象。
- 王菊霞杨志勇王丽军王小平
- 关键词：多模叠加态等阶N次方Y压缩压缩简并量子光学多模真空态
- 由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：3
- 2002年
- 用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.
- 李英陈永庄刘宝盈杨志勇许定国
- 关键词：相干态压缩简并量子光学
- 由奇偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：7
- 2001年
- 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q始终不呈现等阶 N次方Y压缩效应 .a)当压缩阶数 N=4m(m=1 ,2 ,3 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q恒处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)当 N=4m′+2 (m′=0 ,1 ,2 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 ;2 )当压缩阶数为奇数时 ,在不同的条件下 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可分别呈现以下几种状态 :a)第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;b)第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 .
- 李英许定国陈永庄明崇善杨志勇
- 关键词：四态叠加多模叠加态等阶N次方Y压缩量子光学光场
- 第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩被引量：5
- 2001年
- 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模相干态 |{ Zj}〉q与多模虚相干态|{ i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |φ(2 )6〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |φ(2 )6〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )在腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积取偶数亦即 q N=2 p的条件下 ,如果 p=2 l(l=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,则无论各模的初始相位和 qj =1φj、态间的初始相位差 (θ(R)pq - θ(I)pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和 qj =1R2j 等如何变化 ,态 |φ(2 )6〉q总是恒处于等阶 N - H最小测不准态 .2 )在 q N =2 p的条件下 ,如果 p =2 l+1 (l=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,则当 qj =1φj、(θ(R)pq -θ(I)pq)、 qj =1R2j、[(θ(R)pq -θ(I)pq) - qj =1R2j]等分别满足一定的量子条件 (或者在一些特定的闭区间内连续取值 )时 ,态 |φ(2 )6〉q 总可呈现出周期性变化的等阶 N次方 H压缩效应 .
- 侯瑶田来科董庆彦王菊霞杨志勇孙秀泉
- 关键词：两态叠加多模叠加态光场
- 量子极限的突破被引量：3
- 2000年
- 系统地阐述了突破量子极限的几例新的物理现象，并对其作了统一命名．
- 许定国高荣发刘宝盈
- 关键词：物理现象量子力学
- 两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩被引量：17
- 2000年
- 利用新近建立的多模压缩态理论，详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性，结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时，且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１，２，３，… ）时，在一定的限定条件下，态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同，存在“部分压缩简并”现象，在另外一些限定条件下，态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时，其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时，在一定的不同限定条件下，态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系．
- 刘宝盈陈永庄许定国张继良杨志勇
- 关键词：四态叠加奇相干态多模叠加态光场多模压缩态等阶N次方H压缩
- 由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性被引量：5
- 2001年
- 利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小测不准态 ;2 )当 q N为奇数时 ,在其它参量的不同组合取定值的条件下 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q可分别呈现以下几种效应 :1某一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一正交分量则既不呈现出等阶 N次方 H压缩效应也不处于等阶 N-H最小测不准态 ;2呈现出“半相干态”效应 ;3处于等阶 N-H最小测不准态 ;3 )经与文献 1 7比较发现本文论及的态 |ψ(4 )o,e 〉q与态 |ψ(4 )o,e 〉q之间存在着“压缩简并”现象 .
- 薛琳娜许定国杨志勇刘生春
- 关键词：压缩简并等阶N次方H压缩四态叠加多模叠加态光场多模压缩态
- 第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩被引量：20
- 2001年
- 本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .
- 侯瑶孟继德田来科胡艳芳万云杨志勇
- 关键词：多模相干态两态叠加多模叠加态光场量子力学
