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非理想活性聚合反应动力学的一般模型——Ⅳ双活性物种体系的非稳态处理: 1998年; 用非稳态动力学方法处理了两种典型的双活性物种聚合反应体系 ,即具有离子对和自由离子或紧离子对和松离子对的活性聚合反应体系 .给出了数均聚合度、重均聚合度和多分散指数的表达式 .理论计算的结果表明 :当两种活性物种的相互交换反应速率比链增长反应速率相对较大时 ,由稳态法和非稳态法得到的多分散指数基本一致 ,但当活性物种之间的交换反应速率较小时 ,稳态法就会产生较大的误差 ,此时只有非稳态法是有效的 .另外 ,聚合物的分子量分布随着kp 与k′p数值的相互接近以及M0 /I0 的增大而变窄 .; 颜德岳董海王国明周志平; 关键词：活性聚合反应动力学

具有三活性物种的离子型活性聚合反应的动力学模型: 1998年; 离子型活性聚合反应体系一般具有 3种活性物种 ,即结合紧密的离子对 ,被溶剂化的疏松离子对及自由离子 .所有这些物种都能进行链增长反应 ,并且松离子对同时与紧离子对和自由离子处于热力学平衡状态 .以具有三活性物种的阴离子型聚合反应体系为例 ,对聚合产物的各种分子参数 ,例如数均与重均聚合度及多分散指数进行了理论推导 .数值计算结果表明 ,虽然 3种共存物种的反应活性很不相同。; 颜德岳叶鹏; 关键词：动力学物种离子型

聚乙烯单晶弧形边的成因被引量：1: 1998年; 聚乙烯在不良溶剂中高温结晶时 ,往往在 { 2 0 0 }面形成弧形边 .因为不良溶剂的影响 ,此时形成的临界核长度较短 .这种薄的片晶在高温条件下是热力学不稳定的 ,在缓慢的单晶生长过程中不可避免地伴随着退火的过程 .在片晶生长的前沿仍然保持着临界核厚度的同时 ,它的中心部分已经由于退火作用而增厚 .这就使得所得单晶从中心到边缘具有一定的厚度梯度 (即中间厚 ,边缘薄 ) .另一方面 ,晶胞参数与片晶的厚度有关 :在较厚的片晶中晶胞较小 ,而在较薄的片晶中晶胞较大 .因此 ,在前述具有厚度梯度的片晶中 ,从中心到边缘晶胞尺寸逐渐增大 .这种变化在晶格中产生了一种应力 ,必然引起晶格的应变 .如果主要生长面{ 110 }的边变成同一套具有巨大半径的同心圆的圆弧 ,晶格的排列就可适应上述晶胞尺寸的变化 .由于同心圆的半径很大 ,而单晶中 { 110 }面的边只是圆弧的很小一部分 ,故仍然接近直线 .与此同时 ,生长较慢的 { 2 0 0 }面的边却随之变为椭圆的一部分 ,具有明显的曲率 .; 颜德岳; 关键词：晶格畸变

不同分子量尼龙1010的恒温结晶动力学被引量：4: 2000年; 用示差扫描量热法 (DSC)研究了 3种不同分子量的尼龙 1 0 1 0样品的等温结晶行为 ,在所研究的温度范围内 ,尼龙 1 0 1 0的等温结晶过程符合 Avrami方程。Avrami指数约为 2 ,基本上与分子量及结晶温度无关。随着分子量的增大 ,尼龙 1 0 1 0结晶速率变慢 ,其片晶的侧面自由能增大。; 王国明颜德岳卜海山; 关键词：尼龙1010 结晶度分子量动力学

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国家自然科学基金(29474163)