搜索到60篇“ 非对称两态叠加“的相关文章
- 非对称两态叠加多模叠加态光场的一种最小测不准态
- 2010年
- 根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态的相反态{-Zj^（a）＊}〉q与多模虚共轭相干态的相反态{-iZj^（b）＊}〉q,两者线性叠加组成强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场｜ψII^（ab）〉q。利用多模压缩态理论,对态｜ψII^（ab）〉q的广义非线性高次压缩性质进行了详细分析。结果发现,若构成态｜ψ^II（ab）〉q的两个截然不同的量子光场态{-Zj^（a）＊}〉q和态{-iZj^（b）＊}〉q中,各对应模的强度（或平均光子数）满足qΣj=1Rj（a）N=qΣj=1R（b）Nj或q∏j=1R（a）Nj=q∏j=1Rj（b）N,并满足一定条件时,无论腔膜总数q、态间初始相位差（θnq（aR）-θnq（bI））,以及两态叠加的概幅rnq（aR）和rnq（bI）等如何变化,态ψII（ab）〉q总可以恒处于等幂次N-Y最小测不准态或等幂次N-H最小测不准态,成为一种新的相干态。
- 张国前薛红李望
- 关键词：多模叠加态光场
- 非对称两态叠加多模量子叠加态的等阶偶数阶Y压缩
- 2004年
- 构造了由多模复共轭相干态z(a) j 〉q 和多模虚共轭相干态iz(b) j 〉q 的相反态 -iz(b) j 〉q 所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了该态的等阶偶数阶Y压缩效应 ,结果表明 :压缩阶数N为偶数 ,即N =2p(p =1,2 ,3,…… ) ,并且各个模的初始相位 φj 以及由态z(a) j 〉q 和态-iz(b) j 〉q的初始相位差θ(R)pq -θ(I)nq 与态z(a) j 〉q 和态 -iz(b) j 〉q 的等序号的各个模的振幅之积R(q)j R(b)j 的和∑qj=1[R(a)j R(b)j ]组成的混合位θ(R)pq -θ(I)nq +∑qj=1[R(a)j R(b)j ]分别满足一定的条件时 ,不论p为奇数还是偶数 ,态Ψ〉q 的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等阶偶数阶Y压缩效应 。
- 孟继德屈波
- 关键词：非对称两态叠加
- 一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：3
- 2004年
- 根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。
- 孟继德杨益群陶为戈
- 关键词：量子光学多模相干态数学结构
- 非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩被引量：2
- 2004年
- 构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.
- 孟继德
- 关键词：多模相干态
- 非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩
- 2004年
- 利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.
- 孟继德
- 关键词：多模相干态
- 非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数阶和压缩
- 2004年
- 根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态{zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态ψ〉q。利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2p(p=1,2,3,······),并且各个模的初始相位之和qj=1移jj、由态ψ〉q的两个分量初始相位差Δθ以及态{zj(a)*}〉q和态{-izj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位Δθ+qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的。
- 孟继德翟丽芳屈波
- 关键词：多模相干态
- 非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩
- 2003年
- 根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j^((a)*)}〉_q和|{z_j^((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。
- 孟继德
- 关键词：非对称两态叠加多模叠加态光场等幂次N次方H压缩
- 第种非对称两态叠加多模光场的N次方H奇数压缩被引量：7
- 2002年
- 研究了态|Ψ(ab)I〉q的等幂次N次方H压缩特性。结果发现:当腔模总数q与压缩幂次数N这两者之积为奇数时,态|Ψ(ab)I〉q的第一或第二正交分量在一定条件下总可分别呈现出周期性变化的奇数模-奇次幂的N次方H压缩效应。
- 韩小卫曹大刚田来科赵佩
- 关键词：多模叠加态光场
- 第I种非对称两态叠加多模叠加态光场的任意不等阶Y压缩被引量：3
- 2002年
- 利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨIab〉q 的任意不等阶 Nj次方 Y压缩特性 .结果发现 :对于任意压缩阶数 Nj,态 |ΨI(ab)〉q 在一定条件下总可呈现出任意不等阶 Nj次方 Y混合压缩效应 ,但在某一压缩阶数区域内并不一定呈现压缩效应 ;压缩阶数 Nj满足特定条件 ( Nj=4mj;4mj+1 ;4mj+2 ;4mj+3 ,其中 j=1 ,2 ,3 ,… ,…q)时的不等阶 Nj次方 Y压缩效应仅仅是本文的理论结果在 Nj在某一特定条件下的特例 .
- 韩小卫杨志勇侯洵孙秀泉王菊霞薛红
- 关键词：非对称两态叠加量子光学多模叠加态光场
- 第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的奇次幂N次方Y压缩被引量：2
- 2002年
- 本文利用多模压缩理论 ,研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨI(ab) 〉q的广义非线性奇次幂N次方Y压缩特性 ,结果发现 :在压缩幂次数N取奇数时 ,若构成态|ΨI(ab) 〉q的宏观上可以分辨的两个量子光场态的强度和各对应模初始相位不相等时 ,态|ΨI(ab) 〉q的第一或第二正交分量在一定条件下总可分别呈现出周期性变化的奇次幂N次方Y压缩的效应 这一结果与文献
- 韩小卫杨志勇侯洵
- 关键词：多模叠加态光场非对称两态叠加量子光学
相关作者
- 韩小卫
- 作品数：48被引量：103H指数：7
- 供职机构：渭南师范学院
- 研究主题：多模叠加态光场 量子光学 非对称两态叠加 两态叠加 Y
- 薛红
- 作品数：58被引量：116H指数：7
- 供职机构：渭南师范学院物理与电气工程学院
- 研究主题：多模叠加态光场 量子光学 两态叠加 非对称两态叠加 Y
- 王菊霞
- 作品数：112被引量：193H指数：9
- 供职机构：渭南师范学院
- 研究主题：量子光学 多模叠加态光场 量子信息学 两态叠加 非对称两态叠加
- 杨志勇
- 作品数：181被引量：378H指数：26
- 供职机构：西安电子科技大学技术物理学院
- 研究主题：量子光学 多模叠加态光场 多模压缩态 两态叠加 光场
- 侯洵
- 作品数：652被引量：1,645H指数：26
- 供职机构：西安交通大学
- 研究主题：单晶金刚石 金刚石 光电阴极 多模叠加态光场 飞秒
