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基于倾斜透镜将拉盖尔-高斯光束阵列转换为厄米-高斯光束阵列的位置映射关系被引量：1: 2024年; 倾斜透镜可以将拉盖尔-高斯光束转换为厄米-高斯光束。因此,推导了基于倾斜透镜的拉盖尔-高斯光束阵列与厄米-高斯光束阵列相互转换的位置映射关系。当倾斜透镜绕任意轴旋转一定角度时,两光束阵列的位置将会关于该轴对称。实验中,利用空间光调制器生成了1×1、2×2、3×3、3×1、1×3的拉盖尔-高斯光束阵列,并用倾斜透镜将其转换为厄米-高斯光束阵列,通过对比两光束阵列的光场分布,验证了上述理论分析结果。实验结果与理论分析完全一致。该工作为拉盖尔-高斯光束阵列的轨道角动量测量提供了更明确的理论指导。; 熊光昀唐奥兰斌沈锋

基于不同变系数和势场的分数系统中二次相位调控厄米-高斯光束动力学: 2024年; 本文基于带有不同变系数和势的分数薛定谔方程,研究了二次相位调制(QPM)下厄米-高斯光束的演化特性.在自由空间中,光束聚焦位置随着正QPM系数的增加或莱维指数的减小而变大.QPM为负时,光束聚焦消失.在余弦调制和QPM共同作用下,光束的传输不再遵循余弦规律振荡,而是表现出一大一小的呼吸结构,其演化周期会随调制频率的增加而降低.引入线性调制时,分裂光束的运动轨迹呈现抛物线状.在线性调制和QPM共同影响下,光束呈现出聚焦或聚焦消失的特性.当考虑幂函数调制和正QPM共同影响时,在莱维指数较小时,光束在一定传输距离内保持不失真的直线传输.当线性势作用时,光束的分裂随着线性系数的增加而逐渐消失,最终呈现周期性演化.在加入QPM后,光束会得到明显放大.另外,光束演化周期与线性系数成反比,横向振幅随着莱维指数的增加而变大.当抛物势和QPM共同作用时,光束会呈现出自动聚焦,散焦效应,聚焦频率会随着莱维指数和抛物系数的增加而变大.这些特性在光学操纵,光学聚焦等领域具有潜在的应用价值.; 谭超梁勇邹敏雷同陈龙唐平华刘明伟; 关键词：厄米-高斯光束

基于拉盖尔-高斯光束/厄米-高斯光束叠加的涡旋阵列的产生与检测: 涡旋光束是光学中存在的一种特殊光束,也可以称为旋涡光场或光学涡旋,其本质是光场携带螺旋相位波前,与传统基模高斯光束相比,涡旋光束携带轨道角动量,且具有“甜甜圈”状的环状光斑结构。因此,涡旋光束可在粒子微操控、光通信、手性...; 周子恒; 关键词：相干叠加拉盖尔-高斯光束厄米-高斯光束

厄米-高斯光束和优美厄米-高斯光束的艾里变换研究: 在众多产生艾里光束的方法中,最简单、最有效的方法是艾里变换法。通过对高斯光束进行艾里变换,就可以直接得到艾里光束。当前用于进行艾里变换的光束,都是高斯光束或由高斯光束叠加而表征的光束,并且对艾里变换的研究只停留在光强分布...; 李霞; 关键词：厄米-高斯光束

聚焦厄米-高斯光束对两种粒子的捕获被引量：1: 2019年; 基于广义惠更斯-菲涅耳原理和瑞利散射理论,推导了聚焦厄米-高斯光束的光强和作用在瑞利微粒上辐射力的解析表达式,主要研究聚焦厄米-高斯光束对折射率不同的两种粒子的俘获情况,以及光束阶数m和n对俘获效果的影响。研究发现,聚焦厄米-高斯光束在焦平面上呈现出矩形阵列分布的(m+1)×(n+1)个亮斑,这种光束选取合适的光束阶数可以实现在亮斑处阵列分布的捕获(m+1)×(n+1)个高折射率粒子,同时在暗区俘获m×(n+1)个低折射率粒子。此外,光束阶数越大,辐射力越大,越容易俘获两种类型粒子。因此,选择合适的光束阶数,可以实现两种不同折射率的瑞利微粒的稳定捕获。所得结果可以应用在生物技术和纳米技术等领域。; 王文琦张行行李晋红武迎春; 关键词：厄米-高斯光束辐射力

色散透镜系统中宽带厄米-高斯光束的焦移被引量：2: 2019年; 为了了解带宽对厄米-高斯光束的聚焦特性和焦移的影响,采用衍射积分推导了TEM_(11)模和TEM_(22)模厄米-高斯光束通过受光阑限制色散透镜的传输公式,并利用数值计算对聚焦光强分布进行了研究,分析了带宽对两种模式焦移的影响。结果表明,TEM_(11)模和TEM_(22)模厄米-高斯光束的焦移量都会随带宽增大而增大,但两者的大小依赖相对带宽;当相对带宽小于0.25时,TEM_(22)模焦移量大于TEM_(11)模焦移量,然而相对带宽大于0.25时,后者会稍大于前者;带宽变化使TEM_(22)模轴上光强主极大和次极大发生消长,从而引起轴上光强极大位置发生跃变。该研究结果对宽带厄米-高斯光束的应用具有一定的参考价值。; 谢鹏飞彭润伍谢海情; 关键词：激光物理焦移

利用高阶厄米-高斯光束实现表面等离子体的非对称激发被引量：1: 2019年; 通过数值模拟研究了基模高斯光场(HG00)和高阶厄米-高斯光场(HG10)与亚波长单金属狭缝之间的相互作用。发现在相同的错位耦合下,HG10光场可以获得明显的表面等离子体(SPP)非对称激发。在此基础上提出了亚波长金属狭缝对结构。数值模拟显示,HG10模场与亚波长金属狭缝对在适当的错位耦合下可以获得更加显著的SPP非对称激发效应.通过优化双狭缝间距和入射光波长,最大分束比达到2.6。设计优化过程中采用时域有限差分法进行数值模拟。金属狭缝结构简单易制备,且SPP的非对称激发具有动态可调的特性,在微纳光子集成和纳米测量方面具有潜在的应用价值。; 徐慧梅臧天阳鲁拥华王沛; 关键词：表面等离子体时域有限差分法

厄米-高斯光束在饱和非线性介质中的传输特性被引量：2: 2018年; 为了研究厄米-高斯光束在光折变饱和非线性介质中的传输特性,采用有限差分方法数值求解了光波演化方程,理论分析了厄米-高斯光束的传输特性。结果表明,1维1阶、2阶和3阶厄米-高斯光束在光折变非线性介质中传输时,在合适的非线性条件下,均可以形成呼吸模式的孤子;随着非线性的加大,厄米-高斯光束的光场分量之间的相互分离趋势将逐渐变弱,同时,每个光场分量的振幅起伏效应会更加明显;改变厄米-高斯光束的入射位置、入射角度对其传输特性没有影响;2维厄米-高斯光束的传输特性和1维情况是类似的。厄米-高斯光束的这些特性在光开关领域有一定的应用前景。; 姜其畅苏艳丽聂合贤马紫微李永宏; 关键词：非线性光学厄米-高斯光束光折变效应空间孤子

厄米-高斯光束对手征介质球的远场散射被引量：1: 2016年; 利用复源点方法将厄米-高斯光束展开为球矢量波函数的形式。基于广义洛伦兹米氏理论,应用手征介质球与自由空间分界面处电磁场切向连续的边界条件以及球矢量波函数的正交性,得到手征介质球远区散射场展开系数。研究了厄米-高斯光束对手征介质球的散射特性。数值计算了厄米-高斯光束对手征介质球的远区散射场分布,分析了波束模式、手征参数和手征球尺寸等对散射特性的影响。; 屈檀吴振森尚庆超李正军白璐; 关键词：激光光学手征介质散射

标准和优美厄米-高斯光束通过圆环孔衍射的比较: 2015年; 标准厄米-高斯光束(Standard Hermite-Gaussian beam,SHGB)和优美厄米-高斯光束(Elegant Hermite-Gaussian beam,EHGB)是厄米-高斯光束的两个特殊解.应用柯林斯(Collins)公式研究两种光束通过圆环孔的衍射特性,用Matlab软件进行一些数值模拟.模拟结果表明:这两种光束通过圆环孔的衍射存在明显差异,在x、y轴方向上SHGB衍射光强始终比EHGB大,差异来源于标准厄米-高斯光束与优美厄米-高斯光束的场分布的差异.; 苏婷燕顾菊观曹佳妍杜琴画胡凯; 关键词：衍射

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